La radiación térmica | Conferencia Física Térmica Notes

_{T = eJ}

_{U, o}

a

= e

(9,11)

Esto se conoce como la ley de Kirchhoff. Para el caso especial de un reflector perfecto, a

= 0 y así e

= 0, lo que implica que un reflector perfecto no irradia. Esto se puede aplicar a la densidad espectral, con el resultado de que, para todas las frecuencias, a

(w) = e

(w).

podemos aplicar nuestra leyes de radiación para determinar la fluctuación térmica de corriente en un circuito, o el ruido eléctrico. Podemos tratar de una resistencia como absorbente ideales una dimensión. Considere la posibilidad de una resistencia al final de una línea de transmisión de impedancia de R

.

A continuación, la onda de transmisión es totalmente absorbida. Ahora ponga otra resistencia, R

', una longitud l

abajo de la línea de transmisión y supongamos que tenemos una temperatura t uniforme.

puede tratar el lazo entre los dos resistencias como un circuito cerrado, España

lo que la corriente en el circuito es

i

= V

/( R

+ R

')

donde V

es la fem en el circuito. Así que la potencia media de R

'es

Si R

' = R

, esto se convierte en

<< em> P

> = V

^{2/4 R}

La línea contará con modos de propagación con k

= 2p < em> n

/ ly

w _{n = vk}

= 2p vn

/ l

.

Deja que f

_{n = vn}

/ l

. Entonces w _{n = 2p f}

_{n. Para D n}

= 1, D f

= v

/ l

y la densidad de los modos es l

/ v

. Clásicamente la energía promedio por modo es t. Así que el poder en D f

es

donde v

es la velocidad de la onda, (t / l

) es la densidad de energía y (< em> l

/ v

) es la densidad de modo.

Así que la potencia total en la resistencia es

que

implica

<< em> V

^{2> = 4 R}

tD f

(9,12)

Esto se conoce como el teorema de Nyquist, y en las palabras que indica que el promedio de la tensión cuadrada través de una resistencia de la resistencia R

es proporcional al prod